外文翻译--正电原子在电离过程中碰撞的理论

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1、 附录 英文翻译资料 中文翻译 正电原子在电离过程中碰撞的理论 摘要 我们回顾过去和现在正子原子在电离过程中碰撞理论的发展。从最终状态下合并所有相互作用，在一个同等立足处和保留少量碰撞动力学的一个确切的物体分析开始 , 我们进行或重或轻不同的比较 , 并且从它们影响电离横剖面的角度进行分析。终于 , 我们发现了理论碰撞过程中的连续统一体 , 中心点和其它运动学机制。 主题词 : 电离 ； 碰撞动力学 ； 驱散 ； 电子光谱 ； 反物质 ； 正电子冲击 ； 中心点电子 ； 导轨式电子 1. 介绍 正电原子的简单电离碰撞由一个细小的结构微粒冲击 , “三体问题”是很多年未解决的一个物理问题。 16

2、09 年到 1687 年“二体”问题由约翰尼 .开普勒和由艾萨克 牛顿共同解决了。三体问题比二体问题更加复杂难懂 , 除了一些特殊的现象，它不能被简单的分析解决。 1765年 , 勒翰得 . 依鲁尔发现了原始在线的三大量和依然排列的一种 几何 解答。不少年后 , 拉格朗日发现了五平衡点的存在 , 今后大家都称为拉格朗日点。 对三体驱散问题的解答，最早的是三百年前天文学家和数学家用数学工具和相似比的原理解答出来的。例如 , 在大量的中心参考系统下 , 我们在 1836 年描述三体问题由任何空间座标都可能的原因已经由杰库比介绍。所有这些对由线形点标准变革关系 , 如所描述 1 。在动量空间 , 系

3、统由伴生的描述 (千吨 ), (千焦 ) 和 (千牛 ) 。交换对实验室参考框架 , 大量电子最后的动量 m, 许多 MT (反冲 ) 目标片段和大量 MP 子弹头可能被写根据杰克比冲动 Kj 通过伽利略变换 1 得出 数十年 , 电离过程的理论描述承担了三体动力学在最终状态下的简单表示 , 根据事实表明 （ 1）对于离子和原子碰撞 , 一个微粒 (电子 ) 比其它二两个原子要轻。 （ 2）对于电子和正子原子碰撞 , 一个微粒 (目标中坚力量 ) 比其它两个原子要重的多。 例如 , 根据众所周知的中心论据 , 离子和原子电离碰撞的理论描述的决大多数使用冲击参数来设置 , 那里子弹头跟随一条未受

4、干扰的直线弹道在碰撞过程过程中 , 并且目标中坚力量依然是休息 2 。它是确切 , 假设 , 子弹头随后而来一条直线弹道没有道理在电子或正子原子碰撞的理论描述。但是 , 它通常假设 , 目标中坚力量依然是不动。 问题的这些简单化被介绍了在 18 世纪。 unsolvable t 三体问题被简化了 , 对所谓的有限的三体问题 , 那里一个微粒被承担有一许多足够小不影响其它二个微粒的行动。虽则介绍作为手段提供近似解答对系统譬如太阳行星彗星在古典技工范围内 , 它广泛被应用在原子物理在所谓的冲击参量略计对离子原子电离碰撞。 三体问题的其它简单化广泛被使用在 19 世纪假设 , 一个微粒比其它二巨型的

5、并且依然是在大量的中心镇定自若由其它二。这略计广泛被应用在电子或正子原子电离碰撞。 2. 多个有差别的横剖面 一个三体连续流最后状态的一个运动学上完全描述在任一原子碰撞会要求 , 原则上 , 九可变物知识 , 譬如动量的组分 联系了对每个三个微粒在最终状态。但是 , 动量和能源节约的情况减少这个数字 到五。此外 , 每当最初的目标不准备在任何优先方向 , 多个有差别的横剖面必须是相称由三体系统的自转在子弹头的行动的最初的方向附近。因而 , 搁置一边三个片段的内部结构在最终状态 , 只四 丧失九可变物是必要完全地描述驱散过程。所以 , 电离过程的一个完全描述特性也许被获得以一个四倍有差别的横剖面

6、 : 有许多可能的套四可变物使用。为 ,事例 , 我们能选择了电子的方位角角度和其它二个微粒的当中一个 , 相对角度在行动之间飞机 , 并且一个微粒能量。 这样选择是任意的 , 但完成在感觉 , 其他套可变物可能与这一个有关。独立可变物一个相似的选择是标准的为原子电离的描述由电子冲击 , 理论上和实验性地 3,4 。 非常一般四倍有差别的横剖面的图片不是可行的。因而 , 它通常是必要减少可变物的数量在横剖面。这可能由修理达到一两他们在某些特殊价值或情况。例如 , 我们也许任意地制约自己描述 coplanar (i.e. = 0) 或 a collinear motion (i.e. = 0 a

7、nd 1 = 2), 以便使问题的依赖性降低到三或二独立可变 物 , 各自地。 另一选择将集成四倍有差别的横剖面在一个或更多可变物。 前广泛被应用学习电子碰撞 , 当后者是主要工具描绘离子原子和正子原子电离碰撞。特别重要对唯一微粒分光学的用途 , 那里动量的微粒的当中一个被测量。 3. 单个微粒的动量分布 动量发行为散发的电子和正子礼物几个结构。首先 , 我们能观察门限在高电子或正子速度因为有一个极限在任一个微粒可能吸收从系统的动能。第二个结构是土坎被设置沿圈子。它对应于正子的二进制碰撞与散发的电子 , 用目标中坚力量充当实际角色。终于 , 有尖顶和anticusp 在零速度 在电子和正子动量

8、分布 , 各自地。第一个对应于电子的励磁于目标的一个低能源连续流状态。秒钟是取尽由于正子的捕获的不可能的事由目标中坚力量。这些动量发行允许我们学习电离碰撞的主要特征。但是 , 我们必须记住 , 分析只微粒的当中一个在最后状态的任一个实验性技术可能只提供部份洞察入电离过程。四倍有差别的横剖面也许显示由综合化洗涤在这实验的碰撞物产。 4. 理论模型 我们想要讨论在这通信的主要问题是如果有一些重要碰撞物产在正子原子碰撞 , 那不是可测的，总共 , 单或双有差别的电离横剖面 , 并且那因为未被发现。 为了了解这些结构的起源 , 我们对应的横剖面与那些比较被获得在离子原子碰撞。履行这个宗旨它是必要的有一种充分的量子机械治疗能同时应付电离碰撞由重和轻的子弹头的冲击是因此相等地可适用的 - 例如 - 对离子原子或正子原子碰撞。一种理论与这特征将允许我们学习倍数任一个指定的特点的变动 有差别的横断面当许多联系在片段之中变化。特别是 , 它会允许我们学习变异当改变在二之间制约了运动学情况。 第二重要点将对待所有互作用在最终状态在一个同等立足处。如同我们解释了 , 在离子原子碰撞 , internuclear 互作用不充当实际 在散发的电子的动量发行的角色和因此未被考虑在对应的演算。在这工作 , 这假定被避免了。横剖面利益在这范围内是