1、中文 3390 汉字 ， 2900 单词， 13600 英文字符 出处： Innanen K A, Mahmoudian F. Nonlinear AVO in the labC/2013 SEG Annual Meeting. Society of Exploration Geophysicists, 2013. 实验室模拟 非线性 的 AVO K. A. Innanen and F. Mahmoudian, Dept. of Geoscience, University of Calgary/CREWES 摘要 非线性的地震振幅变化随偏移距变化（ AVO）是用 物理模型数据来研究在弹性声波
2、介质 的 性质相对变化较大时的地震响应。 一个反射数据的预处理需要使用卡尔加里大学物理模型研究所的 CREWES 程序，规定 的 水和有机玻璃边界的反射。 由此产生的采集和处理之后的振幅与平面波的 Zoeppritz 方程精确解的一阶，二阶，三阶近似解 Rpp 相比较。 我们的结论是在 020 度的角度范围内三阶平面波近似足以捕获从 Vp 为 14852745m/s， Vs 为 01380m/s， 并且 Row 为1.001.19gm/cc 的固液界面的 AVO 响应中的大约 1的非线性响应。 这相对于线性 Aki-Richards 近似而言，在相同的角度范围内，误差可能高达 25。 引言 最
3、近 Innanen（ 2011 年， 2013 年）已提出在穿过弹性（或滞弹性）参数相对变化较大的反射 界面情况时的非线性 AVO 模拟分析。 正确的捕获实际测量数据是这种方法在迈向应用领域的一个关键步骤。在本文中，我们比较线性和非线性AVO 近似物理模型的振幅数据。 卡尔加里大学的物理模型工具 CREWES（图 1）已被用来产生数据集可以检查来自 AVO 和 AVAz 的各向异性目标响应（ Mahmoudian 等， 2012）。 在进行这种分析时，预处理过程是为了使所记录的振幅可以代表反射系数。 拾取的反射振幅用于实验室校正，采集和数据的几何因子。这里，我们规定此过程是基于水和有机玻璃反射
4、边界的。 图 1 卡尔加里大学物理建模设备（ CREW ES） (http:/www.crewes.org/AboutCREWES/ResearchFacilities/) 非线性平面波的 AVO 近似是由在入射被弹性介质截断的声学介质时推导出来的。 水和有机玻璃的密度， P 波和 S 波速度是已知的。 对基于已知的弹性介质的一阶、二阶和三阶近似和数据在 025 度 的角度范围内进行比较。 标准的Aki-Richards 近似同样也单独进行计算 和比较。我们的首要目标就是利用这些对比，说明非线性 AVO 在常规 AVO 中扮演的角色越来越重要。 为了做到这一点，我们整理本论文如下。 首先，我们
5、讨论了物理模型数据集，其要求和用于校正拾取振幅的预处理过程。 其次，我们分析与浅层反射相关的 P-P 反射系数的数学形式（这是一个acousticelastic 边界）， 来推导 Rpp 的近似与 , 和 之间的函数关系。 第三，我们考察了测量数据和精确的 Rpp 曲线的精确度，得出的结论是三阶校正的 Rpp 近似有能力捕捉到 AVO 变化规律。 数据物理建模数据集 对一个四层反射模型进行地震物理模型进行试验获得垂直分量反射的数据(Mahmoudianet al., 2012)。该模型由水和有机玻璃，它是各向同性的，并且酚醛树脂是一种模拟裂缝介质。 在本文中我们将重点放在前两种介质上，它的弹性
6、性能列于表 1。 PPVVSSVV 表 1：物理模拟介质的弹性性能。介质 0：水。介质 1：有机玻璃 。 一个 CMP 道集反射数据的垂直分量需要对一个物理模型进行二维接收。这些数据绘制在图 2中。在这项研究中感兴趣的事件是最早的反射，这是标记为 A。在这个事件内，确定性校正序列被应用于采集振幅。 在本节的其它部分，我们将对校正进行总结。 数据简化 反射数据强度的减少主要包括几何扩散校正，传播损耗，非弹性衰减，主要干扰，虚反射，多次波和炮检距阵列响应 ，或者说 方向 特 性 (e.g., Sprattet al., 1993)。对于图 2 中的反射标记为 A，相关的校正是针对几何扩散，出射角，以及 震 源 与检波 器的方向性。 由于材料种类使用的是水和有机玻璃，衰减可忽略不计。 它的几何外形被设计为可以避免主要反射，虚反射与事件 A 的多次波干扰叠加。 该修正值进行如下（更详细，请参阅 Mahmoudian 等人， 2012）： 1、 几何扩散。对于一个给定的目标深度偏移，对 PP 射线路
