1、 1 译自 变压器 1. 介绍 要从远端发电厂送出电能，必须应用高压输电。因为最终的负荷，在一些点高电压必须降低。变压器能使电力系统各个部分运行在电压不同的等级。本文我们讨论的原则和电力变压器的应用。 2. 双绕组变压器 变压器的最简单形式包括两个磁通相互耦合的固定线圈。两个线圈之所以相互耦合，是因为它们连接着共同的磁通。 在电力应用中，使用层式铁芯变压器 (本文中提到的 )。 变压器 是 高效率的 ，因为它没有旋转损失， 因此 在电压等级转换的过程中，能量损失比较少 。典型的效率范围 在 92 到 99%， 上限值适用 于大功率变压器。 从交流电源流入电流的一侧被称为变压器的一次侧绕组或者是
2、原边。它在铁圈中建立了磁通 ，它的幅值和方向都会发生周期性的变化。磁通连接的第二个绕组被称为变压器的二次侧绕组或者是副边。磁通是变化的；因此依据楞次定律，电磁感应在二次侧产生了电压。变压器在原边接收电能的同时也在向副边所带的负荷输送电能。这就是变压器的作用。 3. 变压器的工作原理 当二次侧电路开路是，即使原边被施以正弦电压 Vp，也是没有能量转移的。外加电压在一次侧绕组中产生一个小电流 I。这个空载电流有两项功能：（ 1）在铁芯中产生电 磁通，该磁通在零和 m 之间做正弦变化， m 是铁芯磁通的最大值；（ 2）它的一个分量说明了铁芯中的涡流和磁滞损耗。这两种相关的损耗被称为铁芯损耗。 变压器
3、空载电流 I 一般大约只有满载电流的 2% 5%。因为在空载时，原边绕组中的铁芯相当于一个很大的电抗，空载电流的相位大约将滞后于原边电压相位 90。显然可见电流分量 Im= I0sin0，被称做励磁电流，它在相位上滞后于原边电压 VP 90。就是这个分量在铁芯中建立了磁通；因此磁通 与 Im 同相。 第二个分量 Ie=I0sin0，与原边电压同相。这个电流分量向铁芯提供用于损耗的电流。两个相量的分量和代表空载电流，即 I0 = Im+ Ie 应注意的是空载电流是畸变和非正弦形的。这种情况是非线性铁芯材料造成的。 如果假定变压器中没有其他的电能损耗一次侧的感应电动势 Ep 和二次侧的感 2 应电
4、压 Es 可以表示出来。因为一次侧绕组中的磁通会通过二次绕组，依据法拉第电磁感应定律，二次侧绕组中将产生一个电动势 E，即 E=N/t。相同的磁通会通过原边自身，产生一个电动势 Ep。正如前文中讨论到的，所产生的电压必定滞后于磁通 90，因此 ，它于施加的电压有 180的相位差。因为没有电流流过二次侧绕组， Es=Vs。一次侧空载电流很小，仅为满载电流的百分之几。因此原边电压很小，并且 Vp 的值近乎等于 Ep。原边的电压和它产生的磁通波形是正弦形的；因此产生电动势 Ep 和 Es 的值是做正弦变化的。产生电压的平均值如下 Eavg = turns给 定 时 间 内 磁 通 变 化 量给 定
5、时 间 即是法拉第定律在瞬时时间里的应用。它遵循 Eavg = N 21/(2 )mf = 4fNm 其中 N 是指线圈的匝数。从交流电 原理可知，有效值是一个正弦波，其值为平均电压的 1.11 倍；因此 E = 4.44fNm 因为一次侧绕组和二次侧绕组的磁通相等，所以绕组中每匝的电压也相同。因此 Ep = 4.44fNpm 并且 Es = 4.44fNsm 其中 Np 和 Es 是一次侧绕组和二次侧绕组的匝数。一次侧和二次侧电压增长的比率称做变比。用字母 a 来表示这个比率，如下式 a = psEE = psNN 假设变压器输出电能等于其输入电能 这个假设 适用于高效率的变压器。实际上我们
6、是考虑一台理想状态下的变压器；这意味着它没有任何损耗。因此 Pm = Pout 或者 VpIp primary PF = VsIs secondary PF 这里 PF 代表功率因素。在上面公式中一次侧和二次侧的功率因素是相等的；因此 VpIp = VsIs 从上式我们可以得知 psVV = psII psEE a 它表明端电压 比等于匝数比，换句话说，一次侧和二次侧电流比与匝数比成 3 反比。匝数比可以衡量二次侧电压相对于一次恻电压是升高或者是降低。为了计算电压，我们需要更多数据。 终端电压的比率变化有些根据 负 载和它的功率因素。 实际 上 , 变比 从 标识牌数据 获得 , 列出在 满载
7、 情况下 原边 和 副边 电压。 当副边电压 Vs 相对于原边电压减小时，这个变压器就叫做降压变压器。如果这个电压是升高的，它就是一个升压变压器。在一个降压变压器中传输变比 a 远大于 1(a1.0)，同样的，一个升压变压器的变比小于 1(a1.0)。当 a=1 时，变压器的 二次侧电压就等于起一次侧电压。这是一种特殊类型的变压器，可被应用于当一次侧和二次侧需要相互绝缘以维持相同的电压等级的状况下。因此，我们把这种类型的变压器称为绝缘型变压器。 显然，铁芯中的电磁通形成了连接原边和副边的回路。在第四部分我们会了解到当变压器带负荷运行时一次侧绕组电流是如何随着二次侧负荷电流变化而变化的。 从电源
8、侧来看变压器，其阻抗可认为等于 Vp / Ip。从等式 psVV = psII psEE a 中我们可知 Vp = aVs 并且 Ip = Is/a。根据 Vs 和 Is，可得 Vp 和 Ip 的比例是 ppVI = /ssaVIa = 2 ssaVI 但是 Vs / Is 负荷阻抗 ZL，因此我们可以这样表示 Zm (primary) = a2ZL 这个等式表明二次侧连接的阻抗折算到电源侧，其值为原来的 a2 倍。我们把这种折算方式称为负载阻抗向一次侧的折 算。这个公式应用于变压器的阻抗匹配。 4. 有载情况下的变压器 一次侧电压和二次侧电压有着相同的极性，一般习惯上用点记号表示。如果点号同
9、在线圈的上端，就意味着它们的极性相同。因此当二次侧连接着一个负载时，在瞬间就有一个负荷电流沿着这个方向产生。换句话说，极性的标注可以表明当电流流过两侧的线圈时，线圈中的磁动势会增加。 因为二次侧电压的大小取决于铁芯磁通大小 0，所以很显然当正常情况下负载电势 Es 没有变化时，二次侧电压也不会有明显的变化。当变压器带负荷运行时，将有电流 Is 流过二次侧，因为 Es 产生的感应电动势 相当于一个电压源。二次侧电流产生的磁动势 NsIs 会产生一个励磁。这个磁通的方向在任何一个时刻都和主磁通反向。当然，这是楞次定律的体现。因此， NsIs 所产生的磁动势会使主磁通 0减小。这意味着一次侧线圈中的磁通减少，因而它的电压 Ep 将会增大。感应电压的减小将使外施电压和感应电动势之间的差值更大，它将使初级线圈中流过更大
